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数学の一分野、函数解析学におけるユニタリ作用素(ユニタリさようそ、英: unitary operator)は、ヒルベルト空間上の自己同型写像、すなわち構造(今の場合は、作用する対象となる空間の線型空間の構造、内積構造およびそこから定まる位相構造)を保つ全単射である。与えられたヒルベルト空間 H からそれ自身へのユニタリ作用素全体の成す集合は群を成し、H
ユニタリ行列(ユニタリぎょうれつ、英: unitary matrix)は、次を満たす複素正方行列 U として定義される。 U ∗ U = U U ∗ = I {\displaystyle U^{*}U=UU^{*}=I} ここで、I は単位行列、U* は行列 U の随伴行列 (U* = U T)。
n 次のユニタリ群(ユニタリぐん、英: unitary group) U(n) とは、n 次ユニタリ行列のなす群のことである。演算は行列の積で与えられる。 ユニタリ群は一般線型群の部分群である。 U ( n ) = { U ∈ GL ( n , C ) ∣ ∀ x , y ∈ C n : ⟨
n 次の特殊ユニタリ群(とくしゅユニタリぐん、英語: special unitary group)SU(n) とは、行列式が1の n 次ユニタリ行列の為す群の事である。群の演算は行列の積で与えられる。 特殊ユニタリ群 SU(n) はユニタリ群 U(n) の部分群であり、さらに一般線型群 GL(n,
数学において、ユニタリ変換(ユニタリへんかん)とは、2つのベクトルの内積の値が変換の前後で変わらないような変換である。 より正確には、ユニタリ変換とは2つのヒルベルト空間の間の同型写像である。言い換えれば、ユニタリ変換は、全単射 U : H 1 → H 2 {\displaystyle U\colon
数学において、群 G のユニタリ表現(ユニタリひょうげん、英: unitary representation)とは、複素ヒルベルト空間 V 上の G の線型表現 π であって、π(g) が任意の g ∈ G に対してユニタリ作用素となるようなものである。一般論は G
Cn+1 のエルミート形式は、GL(n+1,C) の中のユニタリ部分群 U(n+1) を定義する。フビニ・スタディ計量は、U(n+1) 作用の下での不変性(スケーリングに対して)により差異を同一視すると決定し、等質性を持つ。フビニ・スタディ計量を持つ CPn は、(スケーリングを渡る)対称空間(英語版)(symmetric
}{\partial t}}=H|\psi \rangle } となって元の系の方程式とは符号が異なってしまう。であるから、時間反転演算子 T {\displaystyle T} はアンチユニタリ演算子でなければならない。 ^ C. Itzykson and J. Zuber, Quantum Field Theory